АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомДругоеЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция

Теплота. Под теплотой понимают количество энергии, которой термо­динамическая система обменивается с окружающей средой микроскопическим путем (теплообменом)

Читайте также:
  1. Предмет термодинамики. Основные термодинамические понятия: теплота, работа, тело, система, среда, фаза, процесс. Функции состояния, параметры состояния.
  2. Теплота
  3. Теплота
  4. ТЕПЛОТА ГОРЕНИЯ
  5. Теплота сгорания газообразного топлива.
  6. Теплота сгорания топлива
  7. Теплота сгорания топлива.
  8. Теплота сгорания. Условное топливо.
  9. Теплота “сгорания” воздуха

Под теплотой понимают количество энергии, которой термо­динамическая система обменивается с окружающей средой микроскопическим путем (теплообменом).

Обмен энергией в форме теплоты возможен и между телами внутри системы.

Теплота здесь понимается только как форма передачи энергии, и неверно говорить, что она выражает свойство системы, тем более содержится в системе. Можно говорить о теплоте, подведенной к системе или от нее отведенной, но нельзя говорить об увеличении или уменьшении теплоты в той или иной системе, т.е. не следует путать теплоту и внутреннюю тепловую энергию.

Теплоту обозначают Q. За единицу теплоты принят джоуль. В термодинамике подводимую теплоту принято считать положительной, отводимую – отрицательной.

Вторая форма передачи энергии связана с изменением объема системы и перемещением ее в окружающей среде под воздействием различных силовых полей – гравитационного, упругостного, магнитного; поля сил давления и др. Такая форма энергообмена, реализуемая макроскопическим путем, называется р а б о т о й.

Работа

Под работой понимают количество энергии, которой термодинамическая система обменивается с окружающей средой в результате макроскопического, упорядоченного, направленного движения.

Работа обозначается L. За единицу работы принят джоуль.

В термодинамике работу, совершаемую системой по преодолению внешних сил, принято считать положительной, а совершаемую внешними силами над системой - отрицательной. Работа, связанная с увеличением объема системы, называется работой расширения (L расш.); с уменьшением объема – работой сжатия (L сж.).

Работа процесса

В общем случае термодинамическая система может совершать одновременно работу по увеличению своего объема; работу по преодолению внешних сил давления, сил трения; работу по преодолению воздействия гравитационных, магнитных и других полей. Тогда техническая (полезная) работа системы с учетом правила знаков может быть выражена в виде:

L тех = L расш - L д - ∑ L пр, (1.8)

где L тех – техническая работа системы;

L расш – работа расширения;

L д – работа по преодолению поля сил давления;

L пр – сумма работ по преодолению сил трения, гравитационных,

магнитных и прочих полей.

Выразим работу через термодинамические параметры. Пусть система

 
будет задана в виде объема газа, находящегося в цилиндре под поршнем, рис. 1.2. Давление газа над поршнем р 1. При давлении окружающей среды р н*, равном р 1, поршень будет неподвижен. При бесконечно медленном уменьшении давления среды от р н* до р н** поршень переместится из положения 1 в положение 2. Произойдет равновесный процесс расширения газа с совершением работы. Элементарное значение этой работы будет равно силе, действующей на поршень pF, умноженной на перемещение поршня dh, т.е.

dLрасш = pF dh,

где F – площадь поршня;

p – давление газа, имеющее величину p1> p> p2.

Так как Fdh = dV, то dL расш = pdV.

Проинтегрировав последнее выражение от начального состояния до конечного, получим:

Lрасш = . (1.9)

При увеличении объема системы не вся работа расширения полезно использована, часть ее затрачена на вытеснение среды. Для того, чтобы ввести систему объемом V в окружающую среду с давлением p, необходимо затратить работу по преодолению поля сил давления среды, равную pV. Для рассматриваемого примера эта работа будет равна:

L д = pн**V2 – pн*V.

Так как при равновесном процессе p н* = р 1 и р н**= р 2, то

L д = p2V2 – p1V1 = . (1.10)

Для систем, расматриваемых в технической термодинамике, величиной ∑ L пр в (1.8) можно пренебречь, тогда техническая работа будет равна разности между работой расширения и работой по преодолению поля сил давления:

L тех = L расшL д.

Используя выражения (1.9) и (1.10), получим:

Lтех = – . (1.11)

Обратимся к выражению (1.8). Если сумма работ по определению сил трения, гравитационных, магнитных и прочих полей принять равной нулю, то работа системы при переходе из одного состояния в другое есть не что иное, как работа техническая.

Правые части выражений (1.9) и (1.11) представляют собой определенные интегралы непрерывных и положительных внутри промежутка 1-2 функций. Такие интегралы имеют простое геометрическое истолкование. Так, интеграл вида численно равен площади под кривой функции p(V), изображенной на графике, рис. 1.3, где по оси ординат отложено давление, а по оси абсцисс – объем. Интеграл – = также численно равен площади под кривой, но уже функции V(p), изображенной в координатах pV, рис.1.4. Отсюда работа расширения численно равна площади, ограниченной кривой процесса 1-2, ординатами V 1 и V 2 и осью абсцисс, т.е. L расш = F 1-2-V2-V1-1.

Техническая работа численно равна площади, ограниченной кривой процесса 1-2, абсциссами p1 и p2 и осью ординат, т.е. Lтех =L 2-P2-P1-1.

 

Рис. 1.3 Рис. 1.4.

Работа процесса зависит не только от параметров начального и конечного состояний, но и от того, по какому пути осуществляется этот процесс. Как видно из рис.1.5, работа расширения и работа техническая будут существенно различаться в процессах 1-а-2, 1-б-2 и 1-с-2.

Отсюда работа как термодинамическая величина есть, прежде всего ф у н к ц и я п р о ц е с с а. Теплоту и работу, отнесенные к массе системы, называют п р и в е д е н н ы м и или удельными Приведенная теплота q и приведенная работа l выражаются в Дж/кг и.вычисляются с помощью соотношений.

q = Q / m и l = L / m.

Учитывая это, выражения (1.9) и (1.11) за пишутся:

Рис. 1.5 l расш = и lтех = – . .

Здесь рассматриваются системы, в которых протекают о б р а т и м ы е процессы, хотя в действительности все реальные процессы в той или иной степени н е о б р а т и м ы.

Обратимым называют такой процесс, который может быть осуществ- лен в обратном направлении через те же состояния и точно с тем же обменом энергии в форме теплоты и работы, что и в прямом напправлении.

Это значит, что Qп р= Qобр и Lп р= Lобр. Если хотя бы одно из условий не выполняется, то процесс необратим. Типичным примером нарушения условия обратимости является протекание процесса при наличии трения, так как результатом трения является необратимое преобразование работы в теплоту.

 


1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 | 28 | 29 | 30 | 31 | 32 | 33 | 34 | 35 | 36 | 37 | 38 | 39 | 40 | 41 | 42 | 43 | 44 | 45 | 46 | 47 | 48 | 49 | 50 |

Поиск по сайту:



Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Студалл.Орг (0.006 сек.)